简介：师:通过前面几节的学习,我们已经知道一定质量的某种气体(理想气体),它的温度、体积、压强三个状态参量中若保持其中一个不变,另两个参量在状态变化时的关系,这就是玻一马定律,查理和盖·吕萨克定律。但是在更多的实际问题中,我们所遇到的往往是三个状态参量一起发生变化的情况。例如,我现在手中有个略有点瘪的乒乓球,请问有什么办法能使它恢复原状?生:用热水泡一下。师:对。打过乒乓球的同学都知道这个方法。现在我们就来实际做一下,请大家注意观察。(实验)

简介：摘要1.《普通物理》上的气压定义是：气压是气体分子对容器壁在单位面积上的撞击力。

简介：摘要：理想气体状态方程的运用是高考物理选修3—3的必考内容，但理想气体状态方程只可解决理想气体的定质量问题，那么对于理想气体的变质量问题应该如何处理呢？

简介：

简介：1理想气体模型在物理学中，把满足下列条件的气体看作是理想气体（1）分子本身大小比分子间的距离要小得多，可以忽略不计

简介：在热学教学中要讲清理想气体温标，需要在介绍气体温度计的基础上，介绍绝对温标，然后说明理想气体温标的测量方法实际上是更为精确地测量绝对温标。最后再讲定标点的改变，即最新国际规定的理想气体温标。

简介：1．压强若理想气体处于热平衡状态，单位体积内的分子数为n，分子平均动能为Ek，则压强为

简介：在物理化学和化学热力学中,理想气体作为所研究的对象,经常地出现在教科书及其习题中。而理想气体的膨胀功又是经常所涉及到的一个问题。但对理想气体的膨胀功尤其是绝热过程的绝热可逆膨胀功和绝热不可逆膨胀功的比较,许多教科书要么是条件讲的比较含糊)要么是从一个具体的例题通过计算得到等温可逆膨胀功大于绝热可逆膨胀功,绝热可逆膨胀功大于绝热不可逆膨胀功,这未免显得有些勉强。笔者下面拟从数学上推导,得到一般性的结论,使其具有普遍性的意义。

简介：由理想气体状态方程和能均分定理得出,单原子气体分子的动能为3/2KT,双原子气体分子的内能为3KT。本文先给出处于同一温度下的两种单原子气体分子具有相同的动能,又给出双原了气体分子的平均动能E=3/2KT的一个证明。

简介：

简介：本文讨论了状态方程的SPICE模拟的原理和方法,并给出了几个例证。

简介：从求含有直线过程理想气体循环效率的一个特例出发,分析了直线过程吸放热问题及其转折点,指出了存在转折点的条件,并将转折点与温度最高点做了比较,最后给出了算例。

简介：在普通物理热学的教学中,对理想气体的压强、温度的学习和讨论时,学生对压强、温度的微观实质理解困难,特别是对宏观规律的微观解释与分析问题。这里从理想气体分子模型的建立和统计假设的提出,对压强、温度的实质进行讨论,从而使学生得到正确理解,并学会用微观理论解释和研究宏观现象和规律的分析方法。

简介：从分子动理论出发,建立理想气体绝热过程的微观模型,用麦克斯韦速度分布函数导出其过程方程.

简介：指出理想气体椭圆形循环过程的特点,导出其温度极值点和吸放热转折点的状态参量,计算该循环过程的热机效率。

简介：

简介：根据热力学理论,导出理想气体广义准静态多方过程方程的一般表达式,给出当摩尔热容与温度成线性关系时过程的内能变化、做功及热量的具体表达式,探讨理想气体四种典型的准静态过程（绝热、等温、定体及定压过程）与广义多方过程之间的关联.结果表明,多方指数n为常数的条件是（Cn,m-CV,m）为常量,而非摩尔热容（Cn,m,CV,m,Cp,m等）为常量.

简介：在自动控制及计算机应用研究中往往遇到提出的不用特征向量，直接根据方阵A的特征值的代数重数、退化度和其特征值指数构造其相似约当阵，再根据线性变换关系求出变换阵P，进而对状态方程进行约当化的方法，经理论和实践证明，该方法简单有效。

简介：本文在充分考虑了分子之间的频繁碰撞后,根据单位时间内与单位面积相碰的分子数p=1/4nv(此即碰壁数公式,这一结果,对理想气体内部压强公式p=1/3mnv~2的推导提出了与文献不同的另一方法。

简介：摘要:伴随着我国综合国力的不断提高，促进和带动着工业企业呈现出高速的发展态势，当工业企业在发展的过程当中，压力容器在其中扮演着重要的角色和占据关键的位置，并且凭借着自身强大的优势与特点得到广泛的应用。因此，本篇文章主要对盛装理想气体的球形容器材料用量进行认真的分析和研究，以做参考。